對▽×▽×A=μJ化簡可得▽^2A=μJ，即向量泊松方程，在直角座標系下等價為三個標量泊松方程。
非常簡單，也非常好理解。
這玩意兒和高溫超導之前也存在一定關係，因為在電磁場中運動的電子總是伴隨著帶一個相位，這個相位其實就是磁矢勢。
“.”
隨後坐在薛其坤身邊的王老想了想，對徐雲問道：
“小徐，你繼續吧，詳細解釋一下伱的這個理論。”
徐雲見狀再次點了點頭，這次沒有再用PPT了，而是拿起粉筆在一旁的黑板上寫起了板書：
“某種意義上來說，超導就像擊鼓傳花，電子就像小朋友，小朋友坐在自己的位置上沒動，所以不會互相碰撞產生電阻，而他們手上傳的花就是那個無質量的相位。”
“因此從這個思路切入，可以在緊束縛模型下寫出一個規範不變的哈密頓量，也就是UHU=∑ijtijcieiAijcj+h其中Aij=θiθj。”
“電子向左和向右跳，會附帶一個正負的相位，這就是超導電流的主要來源，如果計算局域電子數 ni=cici隨時間的變化，也就是海森堡方程，以及連續性方程nt+Jx=0，很容易得到流算符.”
“在臨界溫度以下，電子配對形成copper pair，並且凝聚到bcs基態——到這一步步驟為止，BCS理論依舊是成立的。”
“然後接下來我的思路是.”
說到這裡。
徐雲刻意頓了頓：
“對超導體的能隙函式做費米麵結構近似。”（見449章，又是一個跨越了400章的伏筆）
早先提及過。
所謂費米麵，指的其實是動量空間的等能面。
費米麵最早被定義於理想無相互作用的費米氣系統中，後來便擴充套件到了電子模型，近些年常見於固體材料範疇。
它的實質就是三維無限勢阱中自由電子的運動，電子對應λ=h/p，所以在導體中形成駐波。
接著根據波向量的定義，就可以確定單個電子所處駐波的波向量值。
噠噠噠.
徐雲拿著粉筆飛快在黑板上寫下一行行算式，臺下幾位大佬則肉眼可見的變得有些凝重了起來。
徐雲在這部分的思路很靈性，一般來說在凝聚到bcs基態之後，剩下的就是宏觀量子態的討論了。
也就是大量電子相位雜亂無序分佈的波函式由於自發對稱破缺，形成了一個確定相位的波函式。
好比是榴蓮。
在大多數人常規的認知裡，榴蓮這玩意兒的食用流程就是開殼後生吃。
但徐雲此時的做法卻是另闢蹊徑，選擇了烤榴蓮。
而且很有意思的是.